Использование установки ДСМ-2 для моделирования поведения первых зеркал в термоядерном реакторе ИТЕР

СОДЕРЖАНИЕ: Исследование деградации коэффициента отражения для металлических зеркал. Особенности влияния бомбардировки ионами дейтериевой плазмы на зеркала из аморфных сплавов. Гипотеза о зависимости поглощения дейтерия от наличия гидридообразующих компонентов.

МІНІСТЕРСТВО ОСВІТИ І НАУКИ УКРАЇНИ

Харківський національний університет

імені В. Н. Каразіна

Фізико-технічний факультет

КВАЛІФІКАЦІЙНА РОБОТА

БАКАЛАВРА З ФІЗИКИ

Використання установки ДСМ-2 для моделюванняповедінки перших дзеркал у термоядерному реакторі ИТЕР

Харкiв 2010

СОДЕРЖАНИЕ

АННОТАЦИЯ

ВВЕДЕНИЕ

1. АНАЛИТИЧЕСКИЙ ОБЗОР

1.1 Медные зеркала

1.2 Зеркала из нержавеющей стали

1.3 Аморфные зеркала

2. ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНЫЕ ИССЛЕДОВАНИЯ

2.1 Общие сведения и цель исследований

2.2 Экспериментальная установка

2.3 Результаты экспериментов с зеркалами из аморфных сплавов

2.4 Методика и проведение эксперимента

2.4.1 Рабочий цикл. Данные эксперимента для образцов из меди и нержавеющей стали

2.4.2 Данные эксперимента для аморфных образцов

ВЫВОД

ЛИТЕРАТУРА

АННОТАЦИЯ

дейтериевый плазма аморфный гидридообразующий

В работе приведены результаты исследований деградации коэффициента отражения для металлических зеркал и зеркал из аморфных сплавов под действием распыления ионами дейтерия с энергиями 0.1 – 1.5 КэВ.

Приведены особенности влияния бомбардировки ионами дейтериевой плазмы на зеркала из аморфных сплавов. Установлены причины поглощения дейтерия зеркалами из аморфных сплавов.

Экспериментально проверена гипотеза о зависимости поглощении дейтерия от наличия или отсутствия гидридообразующих компонент.

Сделаны выводы о факторах, влияющих на поглощение дейтерия.

Вступление

Управляемый термоядерный синтез (УТС) на основе изотопов водорода – практически неисчерпаемый источник энергии. На Солнце уже миллиарды лет происходит неуправляемый термоядерный синтез – из тяжелого изотопа водорода дейтерия образуется гелий. При этом выделяется колоссальное количество энергии.

Впервые, задача по УТС была предложена в Советском Союзе. Идея создания термоядерного реактора зародилась в 1950-х годах. В Советском Союзе была предложена магнитная ловушка ТОКАМАК (сокращённое название ТОроидальной КАмеры с МАгнитными Катушками). В ноябре 1985 года было принято решение о проектировании Международного термоядерного реактора на основе такой магнитной конфигурации (ИНТОР). Этот проект впоследствии был сильно пересмотрен (ИТЭР), и в нестоящее время его реализация ведется в кооперации 34 стран.

Задача ИТЭР заключается в демонстрации принципиальной возможности длительного поддержания режима горения дейтериевой смеси и решение физических и технологических проблем, которые могут встретиться на этом пути. Следующим шагом должно стать создание реактора ДЕМО, цель сооружения которого – демонстрация возможности коммерческого использования термоядерного реактора.

Одной из важнейших задач является проблема оптической диагностики плазмы термоядерного реактора. Оптическая диагностика позволяет бесконтактными методами исследовать состояние плазмы в реакторе, а значит получать объективную информацию о температуре, плотности и элементном составе плазмы. В будущем термоядерном реакторе (в частности в ИТЭРе) внутренняя часть системы оптической диагностики будет состоять из перископической системы зеркал [1], которая позволит выводить излучение плазмы из реактора наружу, для непосредственного измерения и анализа его характеристик и получения информации о параметрах плазмы. При этом, возникает проблема первых зеркал (ПЗ) – зеркал, которые будут размещены в реакторе в прямой видимости плазмы. Эти зеркала окажутся примерно в тех же условиях, что и первая стенка вакуумной камеры: они будут принимать на себя поток всех видов излучения плазмы – корпускулярного, электромагнитного и нейтронного. Задача ПЗ состоит в том, чтобы передать электромагнитное излучение в анализирующую часть системы диагностики.

Под воздействием электромагнитного излучения, зеркала будут подвергаться только тепловой деформации, что может сказаться на их отражающей способности, и во избежание этого достаточно включить ПЗ в систему принудительного охлаждения.

Нейтронное излучение плазмы также может оказать воздействие на отражательную поверхность зеркал. При достаточно большом флюенсе нейтронов будут возникать структурные изменения материала зеркала.

Был проведен ряд исследований по имитации влияния нейтронного излучения на отражательную поверхность металлических зеркал. При облучении стального зеркала ионами Cr, медного – ионами Cuc энергией 1и 3 МэВ и бериллиевого – ионами Neс энергией до 100 кэВ [2], было показано, что коэффициент отражения не меняется.

Наиболее опасным для зеркал, помещенных в прямой видимости плазмы, является бомбардировка нейтральными частицами (атомами перезарядки)[3]. Атомы перезарядки имеют широкий энергетический спектр (10 10³ эВ), что более чем на порядок превышает энергию связи атомов любого материала, поэтому будет происходить распыление поверхности первого зеркала. Средний поток атомов перезарядки на стенки вакуумной камеры ожидается порядка 210¹⁵ ат/см² , в то время как полная доза атомов перезарядки, из расчета на единицу площади, составит

D_ап ~ (10²¹ – 10²² ) ат /см² . (1.1)

На основе данных о потоках атомов перезарядки на стенку и результатов расчетов[4], был сделан вывод о возможности имитации потока нейтральных частиц на поверхность ПЗ с помощью потока ионов водорода или дейтерия, имеющих широкий энергетический спектр, качественно подобный спектру атомов перезарядки.

В данной работе приведены результаты исследования деградации коэффициента отражения (за счет развития микрорельефа) для металлических зеркал при бомбардировке ионами различных газов, выполненных на установке ДСМ-2.

1. Аналитический обзор

Главным критерием, по которому можно сравнивать зеркала, является коэффициент отражения. Деградация коэффициента отражения зависит от толщины распыленного слоя. В свою очередь, толщина распыленного слоя зависит от энергии бомбардирующих частиц, длительности экспозиции, рода материала и др. Были проведены эксперименты, в которых зеркала из разных металлов подвергали ионной бомбардировке. Результаты данных экспериментов для зеркал из меди (Cu) и нержавеющей стали (SS) представлены ниже.

1.1 Медные зеркала

Поликристаллические медные зеркала [7], обработанные алмазным точением, и имеющие среднюю шероховатость поверхности не больше 20 нм, были помещены на специальном держателе в камеру. Измерение коэффициента отражения (R) производилось пошагово, при многократных экспозициях; средняя толщина распыленного слоя (h) определялась по потере массы при каждой экспозиции в плазме. В описываемых экспериментах использовали три идентичных медных зеркала.

Одно из них было подвержено распылению ионами с широким спектром энергий (0.1 – 1.5 кэВ). Другое бомбардировалось ионами с энергией 1.5 кэВ, и третье, с энергией 0.65 кэВ (средняя энергия). График зависимости коэффициента отражения от средней толщины распыленного слоя показан на рис. 2.1. Как видно, имеет место деградация отражательной способности – за счет нарастания шероховатости поверхности. Из графика видно, что зеркало, бомбардируемое ионами с энергией 1.5 кэВ, потеряло около 40% отражательной способности при распыленном слое 1.5 мкм. При той же средней толщине распыленного слоя, зеркало, бомбардируемое ионами с широким спектром энергий (0.1 – 1.5 кэВ), потеряло немногим больше 25%. Наиболее хорошие результаты показало зеркало, которое бомбардировали ионами с энергией 0.65 кэВ: потеря коэффициента отражения составила 15%. Соответственно, шероховатость для зеркала, бомбардированного ионами 1.5 кэВ, оказалась существенно выше, чем для двух других образцов. Из графиков видно, что имеет место небольшое увеличение коэффициента отражения после начальных экспозиций. Данный эффект связан с распылением оксидной пленки с поверхности зеркала, которая возникает при длительном хранении образца на воздухе. Рис. 2.1 показывает, что знание спектра энергий ионов также важно, если мы хотим правильно предсказать влияние атомов перезарядки на первые зеркала. Такой сильный эффект влияния энергии ионов на отражательную способность, по-видимому, объясняется тем, что скорость распыления зерен с разной ориентацией увеличивается с ростом энергии ионов.

1.2 Зеркала из нержавеющей стали (SS)

Зависимость R(h) от энергии бомбардирующих ионов была исследована также для однотипных поликристаллических (ПК) SS [8]– зеркал (рис.2.2). Зеркала распылялись при различных напряжениях: -300 В, -650 В, -1500 В и с широким распределением ионов по энергиям (W.S.).

Для сравнения, на графике [9]помещены зависимости, полученные для медных зеркал. Видно, что качественно коэффициент отражения для SS ведет себя так же, как и для Cu – с ростом энергии ионов, уменьшается.

При фотографировании [10] поверхности меди сканирующим электронным микроскопом (SEM), было замечено, что шероховатость поверхности медного зеркала увеличивается быстрее, причем с нарастанием энергии ионов увеличивается и эта скорость. По сравнению с Cu, результаты бомбардировки поверхности SS образцов существенно отличаются. При рассмотрении фотографий, заметно, что независимо от энергии ионов сохраняется мозаика гладких плато без признаков хаотического микрорельефа даже при толщине распыленного слоя 4.5 мкм. Но с увеличением энергии ионов увеличивается разность между глубинами плато, что приводит к снижению отражательной способности.

Основываясь на вышеописанных результатах, можно сказать, что для любых ПК зеркал скорость деградации коэффициента отражения будет возрастать с ростом энергии бомбардирующих ионов. Важную роль будет играть средняя энергия атомов перезарядки. По расчетам, эта энергия будет составлять 300 – 400 эВ. В таких условиях отражательная способность зеркал не может сохраняться на приемлемом уровне в течение всего срока эксплуатации реактора, если их изготавливать из ПК материалов

1.3 Аморфные зеркала

В моделирующих экспериментах было проведено сравнение при ионной бомбардировке зеркал из поликристаллических, монокристаллических и аморфных материалов. Из результатов следует, что поверхность зеркал из аморфных материалов сохраняет гладкую структуру при длительной бомбардировке.

Эксперименты проводились с тремя типами зеркал [11] изготовленными в разных местах:

1) Liquidmetal Technology Corporation (LTC)вСША

2) Институт физики твердого тела, материалов и технологий ННЦ ХФТИ (ISSPMT)

3) Hahn-Meitner-Institute (HMI) вГермании.

Зеркала прошли механическую полировку и плазменную очистку. Эксперимент проводился при следующих параметрах: n_e 10¹⁰ см^-3 и Te 5 эВ. После бомбардировки были обнаружены неоднородности, видимые в сканирующем электронном микроскопе и в оптическом микроскопе. Эти неоднородности составляли всего лишь 1-2 % от поверхности образца и не сильно влияли на оптические свойства. SEM фотографии неоднородностей показаны на рис. 2.3, а данные микрозондового анализа показывают превалирование элементов с меньшим атомным числом, по сравнению с основной матрицей образца. Анализ других образцов также выявил образование неоднородностей.

Бомбардировка образцов проводилась ионами дейтерия и аргона. Было замечено, что все аморфные материалы поглощают большое количество дейтерия. Бомбардировка зеркал ионами дейтерия с энергиями порядка keV, привела к резкому падению отражательной способности, а также росту глубины неоднородностей.

На рис. 2.4 представлена зависимость отражательной способности от времени экспозиции ионами дейтериевой плазмы [12]. Видно, что после короткой экспозиции широким спектром энергий отражательная способность резко падает. Однако, после длительной бомбардировки образцов ионами с низкой энергией отражательная способность восстанавливается до первоначального уровня. Последующая бомбардировка высокоэнергетичными ионами снова вновь ухудшает отражательную способность, а низкими - восстанавливает. Похожее явление было замечено и на ISSPMT зеркалах. Повторяемость такого поведения отражательной способности означает, что падение отражательной способности вызвано не образованием шероховатости поверхности, а из-за каких-то химических реакций.

Заключая это короткое описание экспериментов с аморфными зеркалами, следует отметить, что исследованные аморфные зеркала содержат гидридообразующие металлы, и поэтому поглощают большое количество дейтерия во время бомбардировки ионами дейтериевой плазмы.

2. ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНЫЕ ИССЛЕДОВАНИЯ

2.1 Общие сведения и цель исследований

Основная задача исследований – изучение изменения отражательной способности первых зеркал, при распылении их поверхностями ионами с широким спектром энергий (0,1-1,5) кэВ.

В ходе исследований, также, определялась скорость распыления поверхности. Данная характеристика зеркала легко определяется с помощью формулы 3.1:

, (3.1)

где r и S – площадь образца зеркала и плотность его материала.

При фиксированной плотности ионного тока j (А/см² ) поток ионов на образец будет величиной постоянной, следовательно полученная доза D_{i :}

D_i = N_i t, (3.2)

где N_i – поток ионов на ед. площади, t – время экспозиции.

Таким образом, зная зависимость m(t), мы можем определить соответствие распыленной толщины h и полученной дозы D_i .

Ещё одна характеристика, важная для поведения зеркала, является коэффициент распыления (КР) зеркал, определяемый, как отношение числа распыленных атомов к полученной дозе:

(3.3)

2.2 Экспериментальная установка

Впервые, эксперименты по исследованию влияния атомов перезарядки на отражательную способность зеркал, были проведены в ИФП ХФТИ на установке ДСМ-2 [13].

В ДСМ-2 используется простая схема, обеспечивающая бомбардировку образцов зеркал ионами с фиксированным или широким спектром по энергиям.

Принципиальная схема установки представлена на рис. 3.1,а на рис 3.2 показана схема подачи напряжения на образец.

Рис. 3.2 схема подачи напряжения на образец

Установка представляет собой цилиндрическую камеру, изготовленную из нержавеющей стали, длиной 0,5 м и диаметром в центральной части 0,5 м. На торцах камеры расположены водоохлаждаемые магнитные катушки. Они включены последовательно так, что образуют зеркальную ловушку (пробкотрон) с магнитной индукцией 0,5 кГс в центре камеры и 2,25 кГс в области пробок.

Камера используется, как многомодовый резонатор для СВЧ - мощности, которая вводится в камеру через тефлоновое окно, посредством прямоугольного волновода от СВЧ–генератора типа Хазар, (на основе магнетрона М-571, с частотой 2,375 ГГц). Мощность генератора может плавно меняться в диапазоне (2002500) Вт. Источником ионов в эксперименте служит плазма СВЧ разряда в условиях электронно-циклотронного резонанса (ЭЦР), на указанной частоте при вводимой СВЧ - мощности 200 - 400 Вт. Плотность плазмы составляет n_e ~ 10¹⁰ см ^-3 , при электронной температуре Т_e » 5 эВ. В этих условиях температура ионов соответствует газу при комнатной температуре. Таким образом, установка, практически, представляет собой плазменный источник холодных ионов.

Откачка рабочей камеры на высокий вакуум осуществляется турбомолекулярным насосом ТМН-500 и магниторазрядным насосом НОРД-250, включенными параллельно. Вакуум в рабочей камере перед напуском рабочего газа достигает 210^-6 торр, в то время как давление рабочего газа во время экспозиции составляет (78)10^-5 Торр. Непосредственно перед напуском водорода (дейтерия) НОРД отключается, вакуум снижается до (45)10^-6 Торр, и поэтому примеси на момент начала экспозиции составляют около 56%. Давление в камере измерялось по ионизационной лампе ПМИ-2.

Измерение состава остаточных газов проводится с помощью омегатронного анализатора ИПДО-2, при давлении в рабочей камере не хуже 10^-7 Торр.

Эксперименты проводились при давлении 2·10^-5 10^-3 Торр. На рис.3.3 представлена зависимость плотности плазмы n_e и электронной температуры T_e от давления в камере. Как видно из графика, температура электронов монотонно убывает с увеличением давления. Плотность электронов максимальна при давлении (78)·10^-5 Торр, что является оптимальным режимом по давлению.

На рис.3.4 представлено радиальное распределение электронной температуры и плотности плазмы в области пробки. Как видно, неоднородность плазмы не превышала ±10% в области ~10 см, это значит, что поток плазмы на тестируемый образец был однороден.

Специфика установки ДСМ-2 позволяет подавать на образец отрицательное напряжение двух типов: постоянное (0,1-1,5 кВ) и пульсирующее, представляющее собой суперпозицию постоянного отрицательного смещения и положительной полуволны от двухполупериодного выпрямителя. Обработка образцов (зеркал) ведется в плазменном потоке, вытекающем из магнитной ловушки вдоль силовых линий, ионами, ускоренными отрицательным потенциалом, приложенным к образцу.

На рис.3.5 представлена временная развертка напряжения и ионного тока на тестируемое зеркало. Видно, что напряжение и ток быстро меняются в области высоких значений и медленно в области низких. Такое распределение позволяет создать поток ионов с широким спектром энергий.

Временная зависимость ускоряющего напряжения и функция распределения ионов по энергиям представлена на рис.3.6. Данная зависимость была получены путем графического дифференцирования временнй развертки тока по напряжению. Светлыми точками на графике показана поправка, связанная с вторичной электронной эмиссией.

2.3 Результаты экспериментов с зеркалами из аморфных сплавов

Ранее, на установке ДСМ-2, были проведены работы по исследованию зеркал из аморфных сплавов, а также установлены некоторые факторы, влияющие на поглощение аморфными зеркалами водорода (дейтерия).

Были изучены эффекты при бомбардировке ионами дейтериевой плазмы аморфных зеркал (АЗ) и эакристаллизованных зеркал (КрЗ), изготовленных из сплава Zr₄₁ Ti₁₄ Cu_12.5 Ni₁₀ Be_22.5 .

На рис. 3.7 показаны результаты измерений рентгеновского дифрактометра. Видно, что зависимость относительной интенсивности отражения гамма-лучей от угла в аморфном зеркале, характеризуется горбом, типичным для аморфной структуры. Вакуумный отжиг образца значительно изменяет результаты дифракции: вместо распространяющегося максимума на отожженном образце острые появляются пики, которые являются специфическими для кристаллизованной структуры.

При проведении эксперимента с аморфными и кристаллизованными образцами, в одинаковых условиях, было замечено, что их поведение сильно отличается. Бомбардировка ионами аргона привела к развитию шероховатости и соответствующему уменьшению коэффициента отражения для кристаллизованных образцов, но никак не отразилась на микрорельефе или на оптических свойствах аморфных образцов.

Бомбардировка кристаллизованных зеркал ионами дейтерия привела к появлению трещин на поверхности образца (рис3.8).

На рис.3.9 показан спектральный коэффициент отражения кристаллизованного образца. После бомбардировки ионами Ar с энергией 1 кэВ, отражательная способность резко падает. Бомбардировка ионами дейтерия с энергией 1 кэВ, вызвало добавочное падение коэффициента отражения, наиболее вероятно из-за химических процессов на поверхности. Кроме того, это дополнительное снижение было фактически полностью восстановлено длительной бомбардировкой ионами дейтериевой плазмы с энергией 60 эВ. Невозможность вернуть коэффициент отражения на начальный уровень доказывает, что причина этого - поверхностная неровность, развитая из-за бомбардировки ионами Ar.

В табл. 1 приведены условия и результаты последовательных экспозиций ионами дейтериевой плазмы (энергия ионов 60 эВ, плотность ионного потока j=2.09мA/см² ) для двух образцов (АЗ – АМА-3; КрЗ – АМК-3) с одинаковым элементным составом.

Табл.1 Условия и результаты последовательных экспозиций ионами дейтериевой плазмы

Номер экспозиции	Полное время экспозиции, мин	Доза ионов 1024 ион/м2	Увеличение веса, мкг
			АМА-3	АМК-3
1	60	0.47	30	40
2	360	2.82	620	-20 (трещины на краях)
3	660	5.17	920	640
4	960	7.52	820	Разрушение образца (рис. 3.9)
5	1160	9.09	325	-
6	1460	11.45	825	-
7	1760	13.80	870	-

На рис. 3.10 показана фотография, свидетельствующая о том, что кристаллизованный образец разрушился, в то время как на поверхности аморфного образца не обнаружили никаких видимых изменений. Дальнейшая бомбардировка аморфного зеркала до потока 13.8·10²⁴ ион\см² не привела ни к каким видимым изменениям.

Зависимость общего привеса от полного флюенса ионов дейтериевой плазмы для двух аморфных зеркал можно увидеть на рис.3.11. Видно, что оба образца ведут себя одинаково, и вес растет пропорционально полному ионному флюенсу.

Из данных результатов видно, что аморфные сплавы, содержащие гидридообразующие элементы, поглощают дейтерий, хоть и в разной степени.

Целью дальнейших экспериментов, в которых я принимал непосредственное участие, стала проверка поглощения аморфными сплавами дейтерия, при отсутствии в нем гидридообразующих компонент.

2.4 Методика и проведение эксперимента

2.4.1 Рабочий цикл. Данные эксперимента для образцов из меди и нержавеющей стали

Перед экспериментом производится установка образца в держатель. Держатель с образцом помещается в шлюзовую камеру, которая откачивается форвакуумным насосом до давления 3-4 мВ по шкале вакуумметра ВИТ-1. Параллельно со шлюзовой камерой откачивается камера магнитной ловушки до давления ~ 10^-5 торр. После предварительной откачки шток с образцом вводится в камеру через скользящее уплотнение, так, что образец оказывается в потоке плазмы, вытекающем из магнитной ловушки вдоль силовых линий. Производится откачка камеры на высокий вакуум – (2-3)10^-6 торр, одновременно с откачкой в камере зажигается СВЧ-разряд, с целью обезгаживания стенок камеры. Контроль и измерения вакуума ведутся с помощью вакуумметра ВИТ-1. По достижении необходимого вакуума, в камеру из баллона напускается дейтерий. Напуск производится при помощи пьезонатекателя до рабочего давления (7-8) 10^-6 торр.

Затем в камере зажигается СВЧ ЭЦР разряд. Экспозиция проводилась с двумя разными энергиями потока ионов: низкая энергия (ускоряющее напряжение – 60 эВ) и высокая энергия (1 кэВ). Измерение напряжения и тока на образец производится с помощью вольтметра и миллиамперметра. После экспозиции образец извлекается из вакуумной камеры и взвешивается. Измерения массы производятся на равноплечих весах ВЛР-2 с точностью до 20 мкг. Из нескольких измерений вычисляется среднее значение m.

Перед основным экспериментом с аморфными зеркалами, производился вывод установки на рабочий режим. Проверка рабочих параметров осуществлялась посредством стандартной совместной тестовой экспозиции двух зеркал – медь и нержавеющая сталь.

Перед экспозицией были измерены начальные массы m₀ : m₀ (Cu) = 8,507205г, m₀ (SS) = 6.481005г. Бомбардировка проводилась при плотности тока на образец j=6.310¹⁵ мА/см² и ускоряющем напряжении 1 кэВ в течение 30 минут. После экспозиции зеркала повторно взвешивались и вычислялась m.

m(Сu) = 84510^-6 г, m(SS) = 27010^-6 г.

По измеренному току и времени экспозиции вычисляется флюенс ионов, полученный образцом, в пересчете на ед. площади:

D_i = N_i t = j (А/см² )6,2510¹⁸ (e/сек.)t (сек) (3.4)

В нашем случае поток ионов на поверхность образца равнялся

N_i = 0.2610¹⁸ (ион/см² с).

Таким образом флюенс ионов дейтерия на образец

D_i = 3.1210²⁰ (ион/ см² с)

Количество распыленных в течение экспозиции атомов с ед. поверхности

(ат./см² ) (3.5)

где Dm – потеря массы, m_ат – масса атома данного элемента.

Для медного зеркала и нержавеющего зеркала:

(Сu) = 0.1510²¹ (ат/см² ),

(SS) = 0.3410²⁰ (ат/см² ) (3.5а)

Коэффициент распыления вычислялся как отношение количества вылетевших частиц к количеству упавших:

(3.6)

Для меди Y(Cu) = 0.4, для нержавеющей стали Y(SS) = 0.1.

Данные величины соответствуют типичным КР для меди и нержавейки в условиях достаточных для проведения стандартного эксперимента.

Результаты экспериментов представлены в табл. 2.

Табл.2 Результаты экспериментов для Cu и SS

Cu	SS
Di = 3.121020 (ион/см2 с)	Di = 3.121020 (ион/см2 с)
m = 84510-6 г	m = 27010-6 г
Y = 0.4	Y = 0.1

2.4.2 Данные эксперимента для аморфных образцов

Как было выше сказано, при бомбардировке ионами дейтериевой плазмы, наблюдалось поглощение дейтерия зеркалами из аморфных сплавов.

В эксперименте использовались зеркала с одинаковым элементным составом, но разной микроструктурой. Возник вопрос: в чем причина поглощения дейтерия зеркалами – в микроструктуре или элементном составе?

В ходе эксперимента было замечено, что АЗ поглощает дейтерий в больших количествах, чем КрЗ. Причём, в отличие от последнего, (после экспозиции №4 [табл.1], КрЗ рассыпалось), на АЗ не наблюдалось каких-либо заметных изменений оптических свойств. Причина данного явления, видимо, в том, что в КрЗ происходит накопление дейтерия в межзёренном пространстве, а в АЗ происходит диффузия и равномерное накопление дейтерия во всем объеме. Вторая, возможная, причина поглощения дейтерия АЗ и КрЗ – наличие в зеркалах гидридообразующих компонент, таких как Ti и Zr.

Для проверки данной гипотезы были проведены эксперименты с аморфной фольгой, которая не содержит гидридообразующих компонент.

Конкретной целью работы порученной мне, являлось исследование поглощения дейтерия зеркалами из аморфных сплавов в зависимости от наличия или отсутствия гидридообразующих компонент.

Были сделаны экспозиции с низкой и высокой энергиями.

Низкая энергия:

Плотность тока на образец j=5.0310¹⁵ мА/см² , ускоряющее напряжение -60 эВ. Время экспозиции составило 60 минут. До и после экспозиции, образцы были взвешены и по полученным данным вычислена m= 5510^{-6 г} .

Поток ионов на поверхность образца составил

N_i = 0.4110¹⁸ (ион/ см² с)

По формуле (3.4) был вычислена флюенс ионов

D_i = 1,4910²⁰ (ион/ см² с) (3.4б)

Количество распыленных в течение экспозиции атомов с ед. поверхности

= 1.610¹⁸ (ат/см² ) (3.5б)

По полученным данным был вычислен коэффициент распыления

Y = 0.01

Высокая энергия:

А) U = -1500 В

Плотность тока на образец j=8.0410¹⁵ мА/см² , ускоряющее напряжение -1 КэВ. Время экспозиции составило 30 минут. До и после экспозиции, образцы были взвешены и по полученным данным вычислена m= 48010^{-6 г} .

Поток ионов на поверхность образца составил

N_i = 0.4710¹⁸ (ион/ см² с)

По формуле (3.4) была вычислена доза ионов

D_i = 110²¹ (ион/ см² с) (3.4б)

Количество распыленных в течение экспозиции атомов с ед. поверхности

= 0.810¹⁹ (ат/см² ) (3.5б)

По полученным данным был вычислен коэффициент распыления

Y = 0.04

Б) U = -650В

Плотность тока на образец j=8.0410¹⁵ мА/см² , ускоряющее напряжение U = -650 В. Время экспозиции составило 30 минут. До и после экспозиции, образцы были взвешены и по полученным данным вычислена m= 37510^{-6 г.}

Поток ионов на поверхность образца составил

N_i = 0.4710¹⁸ (ион/ см² с)

По формуле (3.4) был вычислена флюенс ионов

D_i = 0.810²¹ (ион/ см² с) (3.4в)

Количество распыленных в течение экспозиции атомов с ед. поверхности

= 0.6410¹⁹ (ат/см² ) (3.5в)

По полученным данным был вычислен коэффициент распыления

Y = 0.032

При бомбардировке аморфных зеркал, не содержащих гидридообразующих компонент, не наблюдалось прибавки веса, следовательно, дейтерий не поглощался.

Результаты экспериментов представлены в табл. 3.

Табл.3 Результаты экспериментов для аморфной фольги

U = -60 В	U = -1500 В	U = -650В
Di = 1,491020 (ион/см2 с)	Di = 11021 (ион/см2 с)	Di = 0.81021 (ион/см2 с)
m= 5510-6 г	m= 48010-6 г	m= 37510-6 г
Y = 0.01	Y = 0.04	Y = 0.032

Вывод

Результаты показали, что аморфная фольга, не содержащая гидридообразующие металлы, не поглощает дейтерий при экспонировании к потоку ионов дейтериевой плазмы, в отличие от зеркал из сплава Zr₄₁ Ti₁₄ Cu_12.5 Ni₁₀ Be_22.5 . Основываясь на полученных результатах, можно сделать вывод: определяющим фактором поглощения дейтерия аморфными и закристаллизованными зеркалами, является наличие гидридообразующих компонент в элементном составе зеркал (цирконий и титан). Вторичным фактором, влияющим на поглощение дейтерия, является микроструктура образца, то есть, образцы с аморфной структурой имеют существенно более высокую поглощающую способность по сравнению с образцами из того же материала, но имеющими нано-кристаллическую структуру.

ЛИТЕРАТУРА

1. Nuclear Fusion 49 (2009)/ Progress in research and development of mirrors for ITER diagnostics.

2. V.S. Voitsenya et. al./ Simulation of radiation effects on reflectors using heavy ion beams/ Journal of Nuclear Materials1994. №212-215. P. 443

3. H. Verbeek, J. Stober, D.P. Coster, W. Eckstein, R. Schneider/ interaction of charge exchange neutrals with the main chamber walls of plasma machines.

4. V.S. Voitsenya et.al./ Imitation of fusion reactor environment effects on optical properties of metallic mirrors/ 7^th Int. Conf. on Fusion Reactor materials, Obninsk, Russia, September 1995.

5. V.S. Voitsenya et.al./ Overview metal mirrors prospects in Fusion Reactors/ Plasma Physics Reports Vol. 20 № 2 (1994).

6. V.S. Voitsenya et. al./ On the choice of material for the first mirrors of fusion reactor plasma diagnostics/ Plasma Devices and Operations, 1999, Vol. 7, pp. 243-254.

7. V.S. Voitsenya et. al./ Ion energy distribution effects on degradation of optical properties of ion-bombardment copper mirrors/ Surface and Coating Technology 103 – 104 (1998) 365 – 369.

8. V.S. Voitsenya et.a./ Erosion of steel under bombardment with ions of a deuterium plasma/ Vacuum 58 (2000) 10 – 15.

9. V.S. Voitsenya et. al./ Erosion of steel under bombardment with ions of a deuterium plasma/ Vacuum 58 (2000) 10-15.

10. V.S. Voitsenya et. al./ On the choice of material for the first mirrors of fusion reactor plasma diagnostics/ Journal of Nuclear Materials 258-263 (1998) 1919-1923.

11. V.S. Voitsenya et.al. Behavior of amorphous metal alloy mirrors under ion bombardment.

12. V.S. Voitsenya et. al./ Modification of optical characteristics of metallic amorphous mirrors under ion bombardment/ Plasma devices and operations Vol. 17, No. 2, June 2009, 144-154

13. В.С. Войценя, В.Г. Коновалов и др./ Очистка поверхности медных зеркал в водородной плазме/ Доклад на конференции Физика и техника плазмы Минск 13-15 сентября 1994.

Скачать архив с текстом документа