Изучение электрических свойств p-n перехода

СОДЕРЖАНИЕ: Теоретические сведения о свойствах полупроводников. Предоставление энергетических диаграмм p-n перехода в условиях равновесия. Получение вольтамперной и вольтфарадной характеристик по заданным значениям напряжения и тока. Расчет концентрации примеси.

МИНИСТЕРСТВО ОБРАЗОВАНИЯ И НАУКИ РОССИЙСКОЙ ФЕДЕРАЦИИ

БАШКИРСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ

Математический факультет

Лабораторная работа №5

Изучение электрических свойств p - n перехода

Выполнила: студентка гр. 47а

Нигматьянова В. Д.

Проверила:

Сагдаткиреева М. Б.

Уфа – 2010

Изучение свойств p - n перехода

Приборы и принадлежности: измерительное устройство, объекты исследования (диоды).

Цель работы: 1) Изучение свойств p-n перехода.

2)Получение вольтамперной характеристики.

3)Получение вольтфарадной характеристики.

4)Определение концентрации примеси.

Краткая теория.

Полупроводники могут иметь два типа примесной проводимости: электронную (n-тип), обусловленную донорными примесями, и дырочную (p-тип), обусловленную акцепторными примесями. В n-полупроводнике основные носители заряда – электроны, а в p-полупроводнике-дырки. Кроме основных носителей заряда в каждом веществе в значительно меньшем количестве содержатся и неосновные носители заряда противоположного знака. Они возникают за счет разрушения ковалентных связей.

Граница соприкосновения двух полупроводников, один из которых имеет электронную, а другой – дырочную проводимость, называется p-n переходом. Практически p-nпереход создается не механическим контактом двух полупроводников, а внесением донорных и акцепторных примесей в различные части чистого полупроводника. Эти переходы являются основной большинства современных полупроводниковых приборов.

По своему характеру p-n переходы бывают резкие и плавные, симметричные и несимметричные. В резких p-n переходах концентрация доноров и акцепторов меняются скачкообразно на границе раздела. В симметричных p-n переходах концентрация основных носителей по обе стороны перехода равны, в несимметричных – резко различаются.

Рассмотрим резкий p-n переход (рис 1), в котором концентрация дозорной ND и акцепторной NA примесной изменяются скачком на границе раздела. Будем считать, что переход является несимметричным, например NA ND . Обозначим концентрацию основных носителей в p-nобласти через pp , в n- области через nn , а концентрацию неосновных носителей соответственно через np и pn соответственно. При комнатной температуре обычно все примесные уровни ионизованы, тогда справедливо pp =NA и nn =ND .

а)

б)

Рис 1. Структура p-n перехода (а), распределение примесной (б)

В состоянии термодинамическое равновесия концентрации основных и неосновных носителей связаны законом действующих масс:

(1)

где - концентрация собственных носителей тока.

Электроны из n-области, где их концентрация выше будут диффундировать в p-область. Диффузия дырок будет происходить в обратном направлении. За счет ухода дырок в слое p- области, примыкающем к границе раздела появится отрицательный объёмный заряд, обусловленный некомпенсированными отрицательными ионами акцепторной примеси. Аналогично диффузия электронов из n- и p- область будет сопровождаться образованием положительного заряда ионами донорной примеси в n-области. Наличие заряда в приконтактной облети вызывает появление электрического поля. Следовательного, на границе раздела имеется разность потенциалов , называемая контактной. Это поле называется дрейфовый ток неосновных носителей, направленный противоположно диффузионному току. При равновесии дифузинный и дрейфовый токи раны друг другу по величине. Физическим условием равновесия p-n перехода являются постоянство уровня Ферми для системы.

Уровнем Ферми называется энергия уровня, отделяющего занятые уровни от свободных. Среднее число электронов на уровне с энергией E определяется формулой квантого распределения Ферми-Дирака

(2)

Следовательно уровень Ферми можно определить как уровень, вероятность заполнения которого равна 1/2.

Энергетическая диаграмма p-n перехода в условиях равновесия приведена на рис 2.

Рис 2. Энергетическая диаграммы p-n перехода в условиях равновесия.


Величина контактной разности потенциалов на переходе будет равна

где e- заряд электрона.

Рис 3. Запирающее включение внешнего поля.

Высота потенциального барьера p-n перехода определяется отношением концентраций однотипных носителей на границах перехода и тем выше, чем сильнее легированы полупроводники. Ее максимальное значение определяется шириной запрещенной зоны полупроводникив

(4)

Если приложить к полупроводнику внешнее поле, направление которого совпадает с полем контактного слоя, основные носители тока уходят от границы p-n перехода. В результате запирающий слой расширяется и его сопротивление возрастает. Ток в полупроводике создается за счет неосновных носителей и практически отсутствуют Такое включение называется обратным или запирающим(Рис.3).

Если внешнее поле направлено в противоположную сторону, то оно вызывает движение носителей навстречу друг другу к границе прехеода. В этой области они рекомендуют, ширина контактного слоя и его сопротивление уменьшается. В цепи возникает прямой ток, созданный основными носителями.

Рис.4. прямое включение p-n перехода

Ширина p-n перехода при приложенном внешнем поле описывается выражением

, (5)

где V0 соответствует прямому включению, а V0 – обратному. Отсюда следует, что при прямом включении ширина перехода уменьшается, а при обратном – увеличивается.

Таким образом, p-nпереход обладает односторонней проводимостью. В прямом включении сила тока быстро возрастает с ростом напряжения носителями и резко возрастает при электрическом пробое.

На Рис.6 представлена вольтамперная характеристика (ВАХ) p-n- перехода.

Рис6 Вольтамперная характеристика p-n перехода

Когда к n-облети присоединяют положительный полюс источника, p-n переход пропускают только малый ток неосновных носителей. Лишь при очень большом напряжении сила тока резко возрастает, что обусловлено электрическим пробоем перехода(обратное направление, левая ветвь ВАХ).

При включении в цепь переменного тока p-n переходы действуют как выпрямители.

Устройство в цепь пременного тока p-n переход, называется полупроводниковым(кристаллическим) диодом. Условное обозначение полупроводникового диода(рис 7).

Рис7 Условное обозначение полупроводникового диода

Простейшие схемы выпрямления переменного тока показаны на рис8. Им соответсвует графики зависимости (силы тока через нагрузку R от времени) на рис9.


Рис8. Схемы простейших выпрямителей на полупроводниковых диодах

Вследствии односторонней проводимости полупроводникового диода ток в нагрузочном сопротивлении R(Рис8 а) протекает только в те полупериоды, когда p-n переход работает в пропускном направлении.

Для уменьшения пульсации в схему на рис8б включен сглаживающтй фильтр, представляющий собой конденсатор емкостью С, включен параллельно нагрузке R.

От приложенного напряжения зависит не только проводимостью но и электрическая емкость p-n перехода.

Для барьерной емкости резкого симметричного p-n перехода имеем:

Для резкого несимметричного перехода при NA ND

На рис 10 приведена зависимость от напряжения (вольтфарадная характеристика) для резкого p-n перехода. При V0 емкость резко возрастает, однако в этом случае расчеты барьерной емкости, проведенные для объединенного перехода, не совсем адекватны.


Рис 10 Вольтфарадная характеристика p-n перехода.

Рис11 Определение концентрации примесей по вольтфарадной характеристике.

По характеру зависимости C=f(V) на основе выражения10 можно судить также о распределении примесей на p-n переходе.

(11)

Ход работы

Схема КД 521.

Значения напряжения и тока для прямого режима.

N U, B A,mkA
1 0.35 0.001 1.641 2.692
2 0,40 0.014 1.628 1.276
3 0.45 0.047 1.595 2.544
4 0.50 0.151 1.491 2.223
5 0.55 0.412 1.230 1.512
6 0.60 1.370 0.272 0.074
7 0.65 2.870 1.228 1.507
8 0.70 8.260 6.610 43.790
1.642 6.952

По полученным данным построили вольтамперную характеристику диода, используя программу EXCEL из MicrosoftOffice.

Построим линию тренда для прямой ветви ВАХ и получим уравнение этой линии для всех типов диодов.

; =0.124

Схема КД 226.

N U, B A,mkA
1 0.35 0.023 2.051 4.210
2 0,40 0.090 1.984 2.936
3 0.45 0.306 1.768 3.125
4 0.50 1.060 1.014 1.028
5 0.55 2.820 0.745 0.555
6 0.60 8.150 6.075 36.905
2.075 8.126

Линия тренда.

; =0.271.

=12.56;

Схема ПД.

N U, B A,mkA
1 0.20 0.392 1.202 1.444
2 0,25 0.791 0.803 0.645
3 0.30 1.400 0.194 0.037
4 0.35 2.330 0.736 0.541
5 0.40 3.660 2.066 4.268
6 0.45 6.250 4.656 21.678
7 0.50 9.740 8.145 66.341
1.594 13.472

Линия тренда


; =0.320

Вывод: Полученные ВАХ наглядно показывают что p-n переход обладает односторонней проводимостью. В прямом включении сила тока быстро возрастает с ростом напряжения.

Для КД 521 линия тренда имеет уравнение y = 18,172x - 7,8998.

Для КД 226 линия тренда имеет уравнение y = 28,331x - 11,382

Для ПД линия тренда имеет уравнение y = 29,444x - 6,7965

Скачать архив с текстом документа