работа по курсу «основы физических измерений»

СОДЕРЖАНИЕ: Средствами электрических измерений называют технические средства, используемые при электрических измерениях и имеющие нормированные метрологические характеристики

Курсовая работа по курсу

«основы физических измерений»

Группа: И-202

Автор: Хусаинов В.М.

Екатеринбург 2008

Меры электрических величин

Электроизмерительная техника представляет собой совокупность средств и методов электрических измерений для получения достоверной количественной и формации о характеристиках веществ, материалов, изделий, технологических процессов и физических явлений. Средствами электрических измерений называют технические средства, используемые при электрических измерениях и имеющие нормированные метрологические характеристики.

Меры ЭДС на основе нормальных элементов

Термин нормальный элемент (НЭ) происходит от немецкого Normal — эталон, стандарт. Полное его наименование — кадмиевый насыщенный (или ненасыщенный) нормальный элемент Вестона — сегодня практически не употребляется.

Впервые кадмиевый нормальный элемент с кадмием в качестве отрицательного электрода и раствором сернокислого кадмия в качестве электролита приготовил и применил Эдвард Вестон в 1892 г. В 1908 г. международная конференция по электрическим единицам и эталонам рекомендовала его в качестве эталона международного вольта. Вскоре применение нормального элемента Вестона приобретает международный характер и официально признается правительственными актами различных государств. В таком виде с небольшими изменениями НЭ дошли до наших дней.

Длительное время, вплоть до 1980-х гг., нормальные элементы применялись в качестве исходных эталонов и являлись основой измерений постоянного напряжения и других электрических величин. С внедрением в метрологическую практику эталонов вольта на основе квантового эффекта Джозефсона в ряде стран мира, в том числе и в нашей стране, НЭ утратили роль первичного эталона, но благодаря своим достоинствам продолжают выполнять функции вторичных и рабочих эталонов, а также высокоточных рабочих средств измерений.

Нормальные элементы являются обратимыми гальваническими элементами, состоящими из ряда разнородных соприкасающихся веществ, которые на границах однородности вызывают обмен и образование ионов. Обмен ионами вызыва­ет в гальваническом элементе появление электродвижущей силы (ЭДС). Гальванический элемент называют обратимым, если направление происходящих в нем процессов может быть изменено приложением бесконечно малой силы.

Устройство нормального элемента показано на рис. 6.1. НЭ состоит из запа­янного стеклянного сосуда Н-образной формы, в нижние части ветвей которого впаяны платиновые проволочки. Положительным электродом является ртуть (1), поверх которой расположен слой пасты (2), состоящей из смеси сернокислой за­киси ртути Hg₂ S0₄ с кристаллами сернокислого кадмия CdS0₄ . Отрицательным электродом (3) является амальгама кадмия. В качестве электролита (4) исполь­зован насыщенный раствор сернокислого кадмия CdS0₄ + 8/3H₂ 0. Для поддер­жания насыщения раствора в обоих электродах поверх них помещены кристал­лы сернокислого кадмия (5). В состав НЭ могут также входить добавки, улуч­шающие некоторые его свойства.

Кристаллы сернокислого кадмия обладают свойством слегка спаиваться между собой и образовывать корку, предохраняющую ртуть, пасту и амальгаму кад­мия от перемещения при случайных наклонах и встряхиваниях сосуда.

Сосуд нормального элемента заключается в футляр с хорошо изолированными зажимами, к которым внутри футляра подсоединяются проводники от элек­тродов.

НЭ такого устройства при тщательном изготовлении с применением химиче­ски чистых веществ имеет ЭДС около 1,0186 В, остающуюся с высокой точно­стью почти неизменной в течение десятков лет.

Если электролит в виде раствора сернокислого кадмия находится в ненасы­щенном состоянии, то такой нормальный элемент называется ненасыщенным. Ненасыщенные НЭ обладают несколько худшими характеристиками стабильно­сти значения ЭДС и меньшими сроками службы по сравнению с насыщенными.

На нормальные элементы распространяется межгосударственный стандарт ГОСТ 1954-82 «Меры электродвижущей силы. Элементы нормальные. Общие технические условия», согласно которому изготавливают меры ЭДС на основе нормальных элементов классов точности от 0,02 до 0,0002.

Нормальные элементы обладают высокой долговременной стабильностью значения ЭДС, характеризующейся отклонением не более 2 мкВ/год у НЭ класса точности 0,0002, а у лучших экземпляров — менее 1 мкВ/год, что определяет их применение в качестве вторичных и рабочих эталонов высоких разрядов. В верх­них звеньях поверочной схемы для единицы ЭДС и постоянного напряжения — вольта — в качестве мер ЭДС на основе насыщенных НЭ используют групповые меры, состоящие из 4-10 нормальных элементов, помещенных в один термостат. Среднее значение ЭДС такой меры имеет еще более стабильное значение, чем у одиночного НЭ.

Наряду с достоинством НЭ имеют ряд существенных недостатков, ограничивающих их более широкое применение. К их числу относятся:

высокое значение температурного коэффициента ЭДС, составляющего от 40 до 55 мкВ/°С в диапазоне температур от 20 до 30 °С у насыщенных НЭ и 5 мкВ/°С — у ненасыщенных. По этой причине НЭ высоких классов точности помещают в термостат с хорошо известным и стабильным значением тем­пературы;

высокое значение внутреннего сопротивления, находящееся в диапазоне от 300 до 1000 Ом и определяющее малые значения допустимых для меры ЭДС токов нагрузки (не более 2,10~⁸ -2,10~¹⁰ А в зависимости от класса точности). По этой причине изоляция меры ЭДС должна иметь значение сопротивления не хуже 1,10⁹ -1,10^и Ом, и поэтому меру ЭДС на практике используют только при дифференциальном или компенсационном методе измерений. И именно по этой причине меры на основе нормальных элементов называют мерами ЭДС (то есть работающими практически при отсутствии тока нагрузки);

НЭ «не любят» тряски, их нельзя переворачивать или наклонять. Поэтому их используют в стационарных условиях без частых перемещений, а после транс­портировки, например, в поверку, их до начала эксплуатации следует выдер­жать в стационарных условия длительный промежуток времени (до 10 суток):

НЭ содержат ртуть, поэтому их производство относится к категории вредных, и это накладывает ряд ограничений на их использование — так, например. в самолет с перевозимыми НЭ сопровождающего не пропустят.

Несмотря на столь внушительный перечень недостатков, меры ЭДС на осно­ве нормальных элементов находят применение при самых ответственных изме­рениях в качестве опорного источника электродвижущей силы в компараторах, измерительных мостах, для передачи размера единицы ЭДС элементам других поверочных схем (переменного напряжения, переменного тока и т. д.).

Меры напряжения на основе кремниевых стабилитронов

Твердотельные элементы — кремниевые стабилитроны — применяют в качест­ве источников опорного напряжения (ИОН) относительно недавно (по сравнению с мерами ЭДС на основе нормальных элементов). Их широкое применение стало возможным по причине бурного развития полупроводниковой техники в 50-60-е гг. прошлого века.

Первоначально полупроводниковые стабилитроны, пришедшие на смену га­зонаполненным стабилитронам тлеющего разряда, использовали в стабилизато­рах напряжения питания, в системах регулирования, устройствах защиты от пе­регрузок, в ограничителях и т. д. С появлением прецизионных стабилитронов малой мощности, имеющих в некотором диапазоне токов нагрузки более ста­бильное и воспроизводимое значение напряжения, стало возможно применять их для решения задач метрологии.

В наше время уже трудно представить себе измерительную технику без опор­ных элементов в виде полупроводниковых стабилитронов. ИОН является неотъ­емлемой частью цифровых приборов, компараторов, компенсаторов, калибра­торов напряжения и тока. Изготавливают источники опорного напряжения — меры напряжения — и как самостоятельное средство измерений.

Мерой напряжения источники на стабилитронах называют потому, что, в от­личие от мер ЭДС на основе нормальных элементов, стабилитроны в режиме стабилизации находятся в некотором диапазоне рабочих токов от I_min до I_max , со­ответственно мера на стабилитроне допускает некоторое значение тока нагрузки (в диапазоне миллиамперов).

Полупроводниковые стабилитроны представляют собой особую группу полу­проводниковых диодов, рабочая точка которых (в отличие от обычных диодов) в нормальном режиме лежит на участке вольт-амперной характеристики, соот­ветствующем состоянию пробоя р-n-перехода (рис. 6.2). В этом режиме напря­жение на стабилитроне сохраняется примерно постоянным при изменении про­текающего тока. Это напряжение называют напряжением пробоя, или напряже­нием стабилизации.

Механизм пробоя можно представить себе следующим образом. Если к р-n-переходу приложить обратное напряжение, то под действием электрического поля произойдет расширение области, обедненной свободными носителями заряда — электронами и дырками. Имеющиеся в этой области свободные носители заряд» перемещаются под действием электрического поля и образуют обратный ток перехода. Пока обратное смещение невелико, этот ток остается практически постоянным при изменении напряжения. При возрастании обратного напряжения до некоторого значения наблюдается резкое увеличение обратного тока. При этом свободные носители заряда, образующие обратный ток перехода, ускоряются электрическим полем настолько, что приобретают энергию, достаточную для ио­низации нейтральных атомов полупроводника. В результате появляются новые носители заряда (электроны и дырки), которые также ускоряются и при столк­новении с атомами вызывают их ионизацию, и т. д.

Увеличение количества носителей заряда происходит также под действием сильного электрического поля, воздействующего на кристаллическую решетку полупроводника. Под влиянием такого поля разрываются связи, удерживающие валентные электроны в атоме, и образуются новые электронно-дырочные пары, приводящие к возрастанию тока через переход.

Таким образом развивается процесс лавинообразного увеличения обратного тока полупроводника, то есть пробой р- n -перехода. Несмотря на лавинный ха­рактер, процесс остается управляемым: незначительное изменение напряжения на переходе вызывает существенное изменение тока через переход. В связи с тем что необходимая для этого напряженность электрического поля постоянна данного материала, напряжение пробоя (или стабилизации) возрастает с увеличением ширины р-n-перехода:

U_ст =Еd,

где U _ст — напряжение пробоя р-n-перехода, или напряжение стабилизации; Е напряженность электрического поля, при которой происходит лавинообразное умножение носителей заряда; d — ширина перехода.

Таким образом, изменяя ширину перехода, можно получить нужное напряже­ние пробоя. Выпускаются стабилитроны с напряжением стабилизации от еди­ниц до сотен вольт, но в метрологической практике используют, как правило, стабилитроны с рабочим напряжением 6-10 В. Исключения могут встречаться в некоторых видах измерений. Так, например, при измерениях высоких постоян­ных и импульсных напряжений в качестве ИОН могут быть применены стаби­литроны с большим значением напряжения.

Рассмотренный механизм пробоя наблюдается как у кремниевых, так и у гер­маниевых р-n-переходов. Однако в процессе пробоя германиевых переходов выделяется значительное количество тепла, приводящее к появлению дополнитель­ных пар носителей заряда. Эти носители маскируют картину лавинного пробоя и ухудшают вольт-амперную характеристику полупроводникового прибора. В кремниевых же p-n-переходах явление тепловой генерации свободных носителей заря­да проявляется заметно слабее. Поэтому в качестве материала для полупроводниковых стабилитронов используется кремний.

Тем не менее изменение температуры окружающей среды и повышение темпе­ратуры кремниевого стабилитрона под действием протекающего через него рабо­чего тока влияет на значение напряжения стабилизации. Нестабильность напряжения стабилизации при изменении температуры перехода уменьшают путем тер­мостабилизации (помещают стабилитрон в термостат) или температурной ком­пенсации (включают в цепь основного стабилитрона дополнительные элементы).

По принципу действия все меры напряжения — источники опорного напря­жения — можно разделить на параметрические и компенсационные. В парамет­рических ИОН выходное напряжение меры снимается непосредственно с регу­лирующего элемента — кремниевого стабилитрона. В компенсационных ИОН выходное напряжение обычно отличается от напряжения кремниевого стабили­трона (используется масштабное преобразование), но сравнивается с ним для получения требуемого значения. Компенсационные ИОН позволяют получить значения выходного напряжения меры, отличающиеся от напряжения стабили­зации стабилитрона при больших значениях допустимых рабочих токов, однако параметрические ИОН более просты и надежны в эксплуатации. Часто меры на­пряжения имеют схемы как параметрического ИОН, так и компенсационного и, соответственно, разные значения выходных напряжений меры.

Принцип действия параметрического стабилизатора можно пояснить на про­стейшей электрической схеме (рис. 6.3)

Он представляет собой делитель напря­жения, состоящий из балластного рези­стора R и кремниевого стабилитрона Д, параллельно которому включается сопро­тивление нагрузки R „. Такой параметри­ческий стабилизатор обеспечивает посто­янство нерегулируемого выходного напря­жения меры в некотором диапазоне изме­нений напряжения питания U „ и тока нагрузки /„. С помощью балластного рези­стора R устанавливается рабочий режим кремниевого стабилитрона. Влияние из­менений температуры окружающей среды и p-n-перехода стабилитрона умень­шается путем термостабилизации.

Схема компенсационного стабилизатора напряжения отличается от схемы параметрического наличием системы автоматического регулирования, в которой выполняются сравнение выходного напряжения меры и напряжения стабили­трона, а также автоматическая компенсация изменений выходного напряжения.

Меры напряжения на кремниевых стабилитронах имеют ряд преимуществ по сравнению с мерами ЭДС на основе насыщенных нормальных элементов. Ими являются лучшие нагрузочные характеристики (токи нагрузки до 1-10 мА), мень­шее значение выходного сопротивления меры (0,01-20 Ом в зависимости от принципа действия ИОН), меньшее время готовности к измерениям (0,5-2 ч), существенно меньшая чувствительность к транспортной тряске. Меры напряже­ния, воспроизводящие значение 1,018 В (имитирующие значение ЭДС нормаль­ного элемента), могут иметь выходное сопротивление, близкое к значению внут­реннего сопротивления НЭ.

Но по характеристике долговременной стабильности значения воспроизводи­мого напряжения меры на стабилитронах уступают мерам ЭДС на основе насы­щенных нормальных элементов. По этой причине для мер напряжения на кремниевых стабилитронах устанавливают меньшие промежутки времени после сли­чения с более точным средством измерений, в течение которых их напряжение будет соответствовать указанному значению с некоторой погрешностью (кратко­временная стабильность). Обычно это 10 дней, 1, 3, 6 или 12 месяцев, причем для одной и той же меры может быть установлено сразу несколько интервалов с различными значениями нестабильности выходного напряжения.

Так, например, мера напряжения Н4-9, предназначенная для передачи разме­ра единицы напряжения постоянного тока от вторичных эталонов к рабочим эта­лонам и средствам измерений на местах их эксплуатации и являющаяся компен­сационным ИОН, воспроизводит два значения напряжения: 1,018 и 10,0 В. Неста­бильность выходного напряжения меры за время после сличения с более точным эталоном составляет:

на выходе 1,018 В при выходном сопротивлении 1000 Ом: 0,0002 % — за 30 суток; 0,0003 % - за 90 суток; 0,0005 % - за 12 месяцев;

на выходе 10,0 В при выходном сопротивлении 0,1 Ом: 0,0001 % — за 30 су­ток; 0,0002 % - за 90 суток; 0,0004 % - за 12 месяцев.

Эта и подобные ей меры благодаря высокой кратковременной стабильности могут использоваться в качестве транспортируемого эталона при сличении эта­лонов различных уровней, в том числе эталонов разных стран, и для передачи размера единицы постоянного напряжения средствам измерений, транспортиров­ка которых в удаленный метрологический центр по конструктивным особенно­стям затруднена или невозможна.

6.3. Калибраторы напряжения и силы тока

Калибраторами называют средства измерений, воспроизводящие калиброванные (нормированные) значения выходного сигнала (в данном случае — электриче­ского напряжения и силы тока). В том, что выходной сигнал нормирован, то есть имеет установленные границы отклонений от заданного значения, заключается основное отличие калибраторов от обычных источников напряжения и силы то­ка. Калибраторы применяют для поверки или калибровки средств измерений вольтметров, амперметров, ваттметров, счетчиков электроэнергии и т. п. — мето­дом прямых измерений, а также могут быть использованы для различного рода исследований.

В отличие от мер напряжения и ЭДС, воспроизводящих одно или несколько значений физической величины, калибраторы представляют собой многозначные меры, воспроизводящие физическую величину, как правило, в широком диапа­зоне значений и с высокой дискретностью установки заданного значения. Прин­цип действия калибратора может быть пояснен на примере простейшей струк­турной схемы (рис. 6.4).

В основе любого калибратора напряжения или силы тока лежит мера посто­янного напряжения на стабилитроне (ИОН), размер напряжения которой пре­образуется в определенный размер другой физической величины: переменное напряжение, постоянный или переменный ток — с помощью соответствующих измерительных преобразователей (калибраторам постоянного напряжения такое преобразование не требуется). Далее этот размер подвергается масштабному пре­образованию цифроаналоговым преобразователем (ЦАП) с целью получения вы­ходной величины заданного размера, усиливается по мощности (УМ) и посту­пает на выход прибора.

К числу метрологических характеристик калибраторов относятся:

диапазон воспроизводимых значений физической величины;

дискретность установки;

предел допускаемой погрешности установленного значения;

диапазон частот, воспроизводимых переменных напряжений и токов;

допустимый уровень пульсаций постоянного напряжения и тока или допус­тимый уровень искажений формы кривой переменного напряжения и тока;

допустимая мощность нагрузки калибратора, выраженная в вольт-амперах, в ваттах или в омах, либо выходное сопротивление калибратора.

В качестве примера современного калибратора можно привести универсаль­ный калибратор Н4-7, предназначенный для поверки, калибровки и исследо­ваний приборов и устройств как в составе автоматизированных установок, так и автономно. Калибратор Н4-7 воспроизводит:

- напряжение постоянного тока в диапазоне 0,1 мкВ — 200 В (с блоком усили­теля напряжения — до 1000 В) с пределом допускаемой основной погрешно­сти (0,001-0,002) % за 90 дней после калибровки;

- напряжение переменного тока синусоидальной формы в диапазоне 0,1 мкВ —20 В при частотах 0,1 Гц —1 МГц; до 100 В при частотах 0,1 Гц — 100 кГц; до
500 В при частотах 0,1 Гц — 20 кГц; до 700 В при частотах 0,1 — 10 кГц (диа­пазон 140-700 В воспроизводится с усилителем напряжения) с пределом до­
пускаемой основной погрешности (0,005-0,25) % за 1 год и в зависимости от
поддиапазона и частоты;

- силу постоянного тока до 2 А (с блоком усиления силы тока — до 30 А) с пре­делом допускаемой основной погрешности (0,004-0,03) % за 1 год;

- силу переменного тока синусоидальной формы до 2 А при частотах 0,1 Гц — 10 кГц, а в комплекте с усилителем силы тока — до 20 А при частотах 0,1-5 кГц с пределом допускаемой основной погрешности (0,03-0,5) % за 1 год и в зависимости от поддиапазона и частоты;

- сопротивление постоянному току в диапазоне 10 Ом — 10 МОм с пределом допускаемой основной погрешности (0,002-0,02) % за 1 год.

Следует отметить, что помимо калибраторов напряжения и силы тока в прак­тике электрических измерений используют калибраторы и других физических величин: импульсных напряжений, угла сдвига фаз и т. д.

Меры сопротивления, емкости, индуктивности

При выполнении электрических измерений существенную роль выполняют та­кие элементы, как резисторы, конденсаторы, катушки индуктивности и взаим­ной индуктивности, входящие в состав измерительной цепи. Параметры этих элементов должны соответствовать заданным значениям, быть неизменными во времени и независимыми (в установленных пределах) от воздействия возму­щающих факторов. В тех случаях, когда при выполнении измерений необходимо знать значение единицы физической величины с высокой точностью, резисторы, конденсаторы, катушки индуктивности и взаимной индуктивности выполняют­ся как меры, представляющие собой самостоятельные средства измерений.

Значение меры, полученное при поверке или калибровке, называется дейст­ вительным значением меры. Указанное на мере значение величины, для воспро­изведения которого разрабатывалась и изготавливалась мера и которому с до­пустимыми отклонениями должно быть равно действительное значение, являет­ся номинальным значением меры. Различают однозначные меры, имеющие одно номинальное значение, и многозначные меры, имеющие ряд номинальных значе­ний. Несколько однозначных или многозначных мер, не объединенных конст­руктивно в единое изделие, но используемых совместно для решения конкрет­ных метрологических задач, образуют наборы мер.

К мерам сопротивления, емкости и индуктивности предъявляются общие тре­бования. Важнейшими из них являются стабильность параметров меры во вре­мени и высокая точность подгонки действительного значения меры к номиналь­ному. Меры должны иметь минимальное значение остаточных (паразитных) параметров, то есть минимальные индуктивность и емкость для мер электриче­ского сопротивления, минимальные активное сопротивление и межвитковую ем­кость для мер индуктивности и т. д. Из других требований следует упомянуть малую зависимость значения меры от условий эксплуатации, возможность учета этого влияния; малую термоЭДС материала меры в паре с медью; удобство при­менения; техническую, конструктивную совместимость с другими средствами из­мерений. Кроме этих требований к мерам предъявляются иные специфические требования, зависящие от вида меры, условий применения, рода тока и т. п.

В области электрических измерений применяются однозначные меры элект­рического сопротивления (ОМЭС) и многозначные меры электрического сопротивления (ММЭС), предназначение для работы в цепях постоянного и перемен­ного тока. В качестве ОМЭС для работы в цепях постоянного тока широкое рас­пространение получили измерительные катушки электрического сопротивле­ния, изготовленные из манганиновой проволоки или ленты. Манганин — сплав Сu (84 %), Ni (4 %) и Мn (12 %). Он обладает малым температурным коэффи­циентом сопротивления (а 1 • 10⁵ К¹ ), большим удельным сопротивлением (0,45 • 10⁶ Ом-м), малой термоЭДС при контакте с медью (менее 3 мкВ/К).

ОМЭС, выполненные на базе катушек электрического сопротивления, имеют резистивный элемент в виде каркаса с обмоткой из манганиновой проволоки. Каркас крепится к корпусу, который снабжен четырьмя зажимами. Два зажима являются токовыми и предназначены для включения ОМЭС в цепь тока, два других называются потенциальными и предназначены для измерения падения напряжения на резистивном элементе (рис. 6.5).

Точки а и б являются точками разветвления, ко­торые посредством соединительных проводников соединены с токовыми (I_1, I₂ ) и потенциальными (U_1, U ₂ ) зажимами. Для таких ОМЭС действитель­ное и номинальное значения сопротивления опре­деляется по отношению к точкам а и б.

Ток нагрузки, пропускаемый через ОМЭС, не мо­жет превышать некоторый установленный предел в целях ограничения разогрева резистивного элемента. Допустимую нагрузку при­нято характеризовать значениями номинальной и максимальной мощности. Зная значение номинальной мощности и номинальное значение сопротивления ОМЭС, можно определить допустимую силу электрического тока, пропускаемого через ОМЭС при ее поверке или калибровке. При отклонении значения мощности от номинального до любого, не превышающего максимального, допускается появ­ление дополнительной погрешности, которая не должна превышать значение, численно равное классу точности.

Действительное значение сопротивления ОМЭС R_t (в омах) при изменении температуры окружающей среды в пределах рабочих температур определяется по формуле

R_t = R_t0 [1+a(t-t₀ )+ b(t-t₀ )^2], (6.1)

где R_{t 0} — действительное значение сопротивления ОМЭС при температуре по­верки (калибровки), Ом; t ₀ — температура, при которой выполнялась поверка (калибровка), °С; а и b — коэффициенты, определяемые для каждой ОМЭС экс­периментально.

Помимо активного сопротивления ОМЭС имеют ост­аточные индуктивность и емкость, влияющие на резуль­тат измерения. Особенно сильным это влияние оказыва­ется при использовании ОМЭС в цепях переменного то­ка. При повышенных частотах эти реактивные параметры могут привести к значительным погрешностям. В первом приближении эквивалентную схему ОМЭС можно представитьставить как это показано на рис. 6.6.

Степень безреактивности ОМЭС принято характеризовать постоянной вре­мени

t=(L/R)-CR,

где L и С — соответственно остаточная индуктивность и шунтирующая емкость как сосредоточенные параметры; R — сопротивление постоянному току. Чем меньше постоянная времени, тем лучше ОМЭС. Для уменьшения постоянной времени применяют специальные виды намотки. Индуктивность уменьшается когда намотка бифилярная. При бифилярной намотке проводник складывается вдвое, обе стороны получившейся петли плотно прижимаются друг к другу, и та­кой сдвоенный провод наматывается на каркас. В результате токи, проходящие по двум соседним проводникам, направлены встречно и их суммарное магнитное поле значительно уменьшается. С другой стороны, бифилярная обмотка, состоя­щая из большого числа витков, обладает значительной собственной распреде­ленной емкостью. Для уменьшения емкости бифилярной обмотки ее разделяют на ряд секций. Благодаря последовательному соединению емкостей отдельных секций общая емкость обмотки снижается.

Наборы различных резистивных элементов, смонтированных в одном корпу­се, образуют магазины сопротивлений, выполняющие роль ММЭС. Специаль­ные переключатели позволяют набирать из имеющихся в магазине резистивных элементов различные значения сопротивления. В зависимости от конструкция переключающего устройства различают ММЭС с рычажными и штепсельными переключателями. Резистивные элементы ММЭС группируются в декады. Каж­дая полная декада имеет десять резистивных элементов одинакового номиналь­ного значения. Номинальные значения резистивных элементов в декадах сокра­щенного типа находятся в отношении 1 : 2 : 3 : 4.

Применяя ММЭС, следует учитывать, что их начальное сопротивление (при установке всех переключателей в нулевые положения) отлично от нуля и долж­но прибавляться к значению сопротивления, устанавливаемого с помощью пере­ключателей.

В качестве мер емкости используются конденсаторы постоянной или пере­менной емкости и магазины емкости. К ним предъявляются следующие основ­ные требования: минимальная зависимость значения емкости от времени, темпе­ратуры и частоты; малые потери в диэлектрике, характеризуемые тангенсом угла потерь; высокое сопротивление изоляции и достаточно высокая электрическая прочность изоляции.

Довольно хорошо этим требованиям соответствуют воздушные конденсаторы, выпускаемые в качестве мер постоянной и переменной емкости. Однако вследст­вие низкой диэлектрической проницаемости воздуха воздушные конденсаторы имеют большие габариты даже при малом значении емкости. Поэтому конденса­торы с воздушным диэлектриком выпускаются с номинальными значениями ем­кости от 1 до 10³ пФ. В конденсаторах с номинальными значениями емкости свыше 10^4 пФ применяется слюдяной диэлектрик, а при емкости свыше 10⁶ пФ — диэлектрик из полимерных пленок.

Слюдяные конденсаторы состоят из тонких металлических пластин со слюдя­ными прослойками, позволяют получить большие значения емкости (до 1 мкФ) при небольших габаритах и выпускаются в виде как однозначных мер емкости, так и магазинов емкостей. Магазины емкости состоят из отдельных конденсато­ров постоянной емкости. В отличие от магазинов сопротивлений, где отдельные резистивные элементы соединяются последовательно, в магазинах емкости для получения суммарной емкости конденсаторы соединяют между собой парал­лельно. В качестве младших декад в магазинах емкости могут применяться кон­денсаторы с плавной регулировкой емкости в дополнение к декадам со ступенча­тым изменением емкости.

В качестве мер индуктивности применяются катушки индуктивности и мага­зины индуктивности. Катушки должны сохранять постоянство индуктивности с течением времени, обладать малым активным сопротивлением и как можно меньшей зависимостью индуктивности от частоты, температуры, значения про­текающего тока.

Катушки индуктивности выполняют в виде обмоток из медной проволоки на изоляционных каркасах. Использование каркаса из немагнитного материала (на­пример, фарфора, керамики, кварцевого стекла, пластмассы) уменьшает зависи­мость индуктивности от тока, протекающего в катушке. Для уменьшения поверхностного эффекта в катушках применяют многожильный провод. Для увеличения сопротивления изоляции обмотки катушек пропитывают специальными маслами и заливают фиксирующей массой. Для уменьшения влияния внешних магнитных полей катушки экранируют. Выпускаемые промышленностью катушки имеют но­минальное значение индуктивности от 0,01 мкГн до 1 Гн.

Меры взаимной индуктивности отличаются от катушек индуктивности на­личием двух обмоток, укрепленных на общем каркасе. Катушки индуктивности и взаимной индуктивности предназначены для работы в цепях переменного тока с частотой до 10 кГц.

Магазин индуктивности представляет собой набор измерительных катушек индуктивности, объединенных в одном корпусе и снабженных рычажным пере­ключателем. Для плавного изменения индуктивности применяются вариометры. Вариометр состоит из двух катушек, одна из которых подвижная. Путем измене­ния взаимного расположения катушек можно плавно изменять значение индук­тивности или взаимной индуктивности. В ряде случаев вариометры включают в состав магазинов индуктивности. По принципу выполнения декад и внешнему оформлению магазины индуктивности аналогичны магазинам сопротивления. У большинства магазинов при изменении индуктивности общее активное сопро­тивление магазина остается неизменным. Для этого используют катушки сопро­тивления, замещающие активное сопротивление включаемых катушек индук­тивности.

Для мер невысокого уровня точности нормируется только допустимое отно­сительное отклонение от номинального значения, для более точных мер норми­руется допустимое изменение действительного значения в год. Например, для мер электрического сопротивления класса точности 0,01 и более точных число, обозначающее класс точности, равно допустимому изменению сопротивления за год, выраженному в процентах, а для мер класса точности ниже, чем 0,01, число, обозначающее класс точности, равно допустимому отклонению действительного значения сопротивления от номинального, выраженному в процентах.

Скачать архив с текстом документа