Закон Кулона. Поле и потенциал распределенной системы зарядов в вакууме

СОДЕРЖАНИЕ: Пусть O - начало координат, P - точка, в которой ищется поле, A - точка, в которой расположен заряд q.

М.И. Векслер, Г.Г. Зегря

Пусть O - начало координат, P - точка, в которой ищется поле, A - точка, в которой расположен заряд q. Вектор обычно обозначают , вектор обозначают . Тогда напряженность электрического поля и потенциал, создаваемые зарядом, записываются как:

(1)

Задача. Найти поле, которое в точке создает заряд q, находящийся в точке .

Ответ:

При наличии распределенного заряда, создающего поле, необходимо провести интегрирование:

(2)

При этом пробегает всевозможные положения из начала координат в точки, где есть заряд dq. Последний записывается как

Если рассматривается равномерно заряженная зарядом Q объемная (объема V), поверхностная (площади S) или линейная (длины L) область, то, соответственно,

(3)

Как записать dV, dS и dl? Это зависит исключительно от геометрии:

Задача. Нить, равномерно заряженная с плотностью 0, имеет длину 2a и расположена в плоскости xy вдоль оси x симметрично относительно оси y. Найти поле на оси y как функцию y.

Ответ:

Задача. Найти потенциал в центре пластины в форме полудиска. Внутренний и внешний радиусы R1 и R2, заряд = 0sin, где - угол в плоскости xy.

Решение: Потенциал рассчитываем по стандартной формуле (2):

При этом

	=
	=

Соответственно,

	=
	=	r

С учетом формы тела, создающего поле,

dq = (r, )· dS = 0sin· rdr d

причем изменяется в пределах от 0 до , а r - от R1 до R2. Теперь можно продолжить интегрирование формулы для :

Задача. Найти поле на оси кольца радиуса R, заряженного как = 0cos. Кольцо расположено в плоскости xy.

Ответ:

Задача. Найти потенциал на оси z цилиндрической поверхности радиуса R. Цилиндр заряжен как = 0cos и расположен соосно с z, занимая область –L... 0.

Ответ: (z) = 0

Задача. Найти поле в центре шарового сектора с внутренним и внешним радиусами R1, R2, занимающего область = 0... 2, = 0... /4, равномерно заряженного зарядом 0.

Решение: Заряженный объект (шаровой сектор) является объемным, так что

dq = dV = 0· r2drsindd

где использовано выражение для элемента объема шара. У нас начало координат совпадает с точкой, где ищется поле, так что

Вектор запишется:

При этом

Теперь у нас уже есть все составные компоненты для проведения интегрирования. Пределы интегрирования вытекают из условия задачи:

	=

Совершенно очевидно, что члены, содержащие cos или sin , при интегрировании по от 0 до 2 дадут ноль (это интегрирование по периоду), поэтому их можно дальше не выписывать.

	=
=
=

Направление вектора против оси z естественно из симметрии задачи. Если заряд положителен, то поле должно быть ориентировано от заряженного сектора, что и имеет место.

Список литературы

1. И.Е. Иродов, Задачи по общей физике, 3-е изд., М.: Издательство БИНОМ, 1998. - 448 с.; или 2-е изд., М.: Наука, 1988. - 416 с.

2. В.В. Батыгин, И.Н. Топтыгин, Сборник задач по электродинамике (под ред. М.М. Бредова), 2-е изд., М.: Наука, 1970. - 503 с.

3. Л.Д. Ландау, Е.М. Лифшиц, Теоретическая физика. т.8 Электродинамика сплошных сред, 2-е изд., М.: Наука, 1992. - 661 с.

Скачать архив с текстом документа